Tomsono virpesių formulė statusas T sritis fizika atitikmenys: engl. Formula e Tomsonit vok. Thomsonsche Schwingungsformel, f rus. formula e Tomsonit, f pranc. formula e Thomson, f … Fizikos terminų žodynas

Varësia e seksionit kryq të shpërndarjes diferenciale nga këndi i shpërndarjes për energji të ndryshme fotonike Formula Klein Formula Nishina që përshkruan ... Wikipedia

- [sipas anglishtes. fizikani W. Thomson (W. Thomson; 1824 1907)] fl që shpreh varësinë e periudhës T të lëkundjeve natyrore të pamposhtura në një qark oscilues nga parametrat e tij të induktivitetit L dhe kapacitetit C: T \u003d 2PI rrënja e LC (këtu L në H, C në F… Fjalor i madh enciklopedik politeknik

Efekti Thomson është një nga fenomenet termoelektrike, i cili konsiston në faktin se në një përcjellës uniform të ndezur në mënyrë të pabarabartë me rrymë direkte, përveç nxehtësisë së lëshuar në përputhje me ligjin Joule Lenz, në vëllimin ... ... Wikipedia

Shprehje për ndrysh. seksion kryq ds i shpërndarjes së një fotoni nga një elektron (shih efektin Compton). Në laborator sistemi i koordinatave ku frekuencat e incidentit dhe fotoneve të shpërndara, elementi i këndit të ngurtë për fotonin e shpërndarë, këndi i shpërndarjes, parametri r0 = e ... Enciklopedia Fizike

- (Thomson) (në 1892 për merita shkencore ai mori titullin Baron Kelvin, Kelvin) (1824 1907), fizikan anglez, anëtar (1851) dhe president (1890 1895) i Shoqërisë Mbretërore të Londrës, anëtar korrespondues i huaj (1877). ) dhe anëtar nderi i huaj ... ... fjalor enciklopedik

- (Thomson, William), Lord Kelvin (1824 1907), fizikan anglez, një nga themeluesit e termodinamikës. Lindur në Belfast (Irlandë) më 26 qershor 1824. Leksionet e babait të tij, profesor i matematikës në Universitetin e Glasgow-it, filluan të ndiqeshin në moshën 8 vjeçare dhe në 10 u bënë ... ... Enciklopedia Collier

I Thomson Alexander Ivanovich, gjuhëtar rus sovjetik, anëtar korrespondent i Akademisë së Shkencave të Shën Petersburgut (1910). U diplomua në Universitetin e Shën Petersburgut (1882). Profesor në Universitetin Novorossiysk ...

Thomson, Lord Kelvin William (26 qershor 1824, Belfast, - 17 dhjetor 1907, Largs, afër Glasgout; varrosur në Londër), fizikan anglez, një nga themeluesit e termodinamikës dhe teorisë kinetike të gazeve, anëtar i Shoqërisë Mbretërore. të Londrës (me… I madh enciklopedia sovjetike

- (Thomson, Joseph John) (1856 1940), fizikan anglez, fitoi Çmimin Nobel në Fizikë në vitin 1906 për punën e tij që çoi në zbulimin e elektronit. Lindur më 18 dhjetor 1856 në periferi të Manchester Cheetham Hill. Në moshën 14 vjeçare ai hyri në Owens ... ... Enciklopedia Collier

Pajisja kryesore që përcakton frekuencën e funksionimit të çdo alternatori është një qark oscilues. Qarku oscilues (Fig. 1) përbëhet nga një induktor L(konsideroni rastin ideal kur spiralja nuk ka rezistencë omike) dhe kondensatorin C dhe quhet e mbyllur. Karakteristika e një spirale është induktiviteti i saj, shënohet L dhe matet në Henry (H), kondensatori karakterizohet nga kapaciteti C, e cila matet në farad (F).

Lëreni kondensatorin të ngarkohet në momentin fillestar të kohës (Fig. 1) në mënyrë që njëra prej pllakave të ketë një ngarkesë + P 0, dhe nga ana tjetër - tarifë - P 0 . Në këtë rast, midis pllakave të kondensatorit formohet fushe elektrike duke pasur energji

ku është amplituda (maksimumi) i tensionit ose ndryshimi i potencialit nëpër pllakat e kondensatorit.

Pas mbylljes së qarkut, kondensatori fillon të shkarkohet dhe qarku do të shkojë elektricitet(Fig. 2), vlera e së cilës rritet nga zero në vlerën maksimale. Meqenëse një rrymë alternative rrjedh në qark, një EMF e vetë-induksionit induktohet në spirale, e cila parandalon shkarkimin e kondensatorit. Prandaj, procesi i shkarkimit të kondensatorit nuk ndodh menjëherë, por gradualisht. Në çdo moment të kohës, diferenca potenciale në pllakat e kondensatorit

(ku ndodhet ngarkesa e kondensatorit ky moment koha) është e barabartë me diferencën potenciale në të gjithë spiralen, d.m.th. e barabartë me emf vetëinduksioni

Kur kondensatori shkarkohet plotësisht dhe , rryma në spirale do të arrijë vlerën e saj maksimale (Fig. 3). Induksioni i fushës magnetike të spirales në këtë moment është gjithashtu maksimal, dhe energjia e fushës magnetike do të jetë e barabartë me

Pastaj forca aktuale fillon të ulet dhe ngarkesa do të grumbullohet në pllakat e kondensatorit (Fig. 4). Kur rryma zvogëlohet në zero, ngarkesa e kondensatorit arrin vlerën e saj maksimale. P 0, por pllaka, e ngarkuar më parë pozitivisht, tani do të jetë e ngarkuar negativisht (Fig. 5). Pastaj kondensatori fillon të shkarkohet përsëri, dhe rryma në qark do të rrjedhë në drejtim të kundërt.

Pra, procesi i ngarkesës që rrjedh nga një pllakë e kondensatorit në tjetrën përmes induktorit përsëritet vazhdimisht. Ata thonë se në qark ndodhin lëkundjet elektromagnetike. Ky proces shoqërohet jo vetëm me luhatjet në madhësinë e ngarkesës dhe tensionit në kondensator, fuqinë aktuale në spirale, por edhe me transferimin e energjisë nga fusha elektrike në fushën magnetike dhe anasjelltas.

Rimbushja e kondensatorit në tensionin maksimal do të ndodhë vetëm kur nuk ka humbje energjie në qarkun oscilues. Një qark i tillë quhet ideal.

Në qarqet reale ndodhin humbjet e mëposhtme të energjisë:

1) Humbjet e nxehtësisë, sepse R ¹ 0;

2) humbjet në dielektrikun e kondensatorit;

3) humbjet e histerezës në bërthamën e spirales;

4) Humbjet e rrezatimit, etj. Nëse i neglizhojmë këto humbje të energjisë, atëherë mund të shkruajmë se , d.m.th.

Quhen lëkundjet që ndodhin në një qark oscilues ideal në të cilin kjo gjendje plotësohet pa pagesë, ose vet, lëkundjet e konturit.

Në këtë rast, tensioni U(dhe tarifë P) në kondensator ndryshon sipas ligjit harmonik:

ku n është frekuenca natyrore e qarkut oscilues, w 0 = 2pn është frekuenca natyrore (rrethore) e qarkut oscilues. Frekuenca e lëkundjeve elektromagnetike në qark përcaktohet si

Periudha T- përcaktohet koha gjatë së cilës ndodh një lëkundje e plotë e tensionit në kondensator dhe rrymës në qark. formula e Tomsonit

Forca e rrymës në qark gjithashtu ndryshon sipas ligjit harmonik, por mbetet prapa tensionit në fazë me . Prandaj, varësia e fuqisë së rrymës në qark nga koha do të ketë formën

Figura 6 tregon grafikët e ndryshimeve të tensionit U në kondensator dhe rrymë Unë në një spirale për një qark oscilues ideal.

Në një qark real, energjia do të ulet me çdo lëkundje. Amplituda e tensionit në kondensator dhe rryma në qark do të ulen, lëkundjet e tilla quhen të amortizuara. Ato nuk mund të përdoren në gjeneratorët kryesorë, sepse pajisja do të funksionojë në rasti më i mirë në modalitetin e impulsit.

Për të marrë lëkundje të pamposhtura, është e nevojshme të kompensohen humbjet e energjisë në një shumëllojshmëri të gjerë të frekuencave të funksionimit të pajisjeve, përfshirë ato të përdorura në mjekësi.

Formula e Thomson:

Periudha e lëkundjeve elektromagnetike në një qark oscilues ideal (d.m.th., në një qark të tillë ku nuk ka humbje energjie) varet nga induktiviteti i bobinës dhe kapaciteti i kondensatorit dhe gjendet sipas formulës së marrë për herë të parë në 1853 nga Shkencëtari anglez William Thomson:

Frekuenca lidhet me periudhën nga një varësi në përpjesëtim të zhdrejtë ν = 1/T.

Për aplikim praktikështë e rëndësishme të merren lëkundje elektromagnetike të pamposhtura, dhe për këtë është e nevojshme të plotësohet qarku oscilues me energji elektrike në mënyrë që të kompensohen humbjet.

Për të marrë lëkundjet elektromagnetike të pamposhtura, përdoret një gjenerator i lëkundjeve të pamposhtura, i cili është një shembull i një sistemi vetëlëkundje.

Shihni më poshtë "Vibrimet elektrike të detyruara"

LËKUNDIMET ELEKTROMAGNETIKE FALAS NË QARK

KONVERTIMI I ENERGJISË NË NJË QARK LËNDËSISHËM

Shihni më lart "Qarku i lëkundjes"

FREKUENCA NATYRORE NË LAK

Shihni më lart "Qarku i lëkundjes"

Lëkundjet ELEKTRIKE TË DETYRUARA

SHTO SHEMBUJ DIAGRAME

Nëse në një qark që përfshin induktancën L dhe kapacitetin C, kondensatori ngarkohet disi (për shembull, duke lidhur shkurtimisht një burim energjie), atëherë në të do të ndodhin lëkundje periodike të amortizuara:

u = Umax sin(ω0t + φ) e-αt

ω0 = (Frekuenca natyrore e lëkundjeve të qarkut)

Për të siguruar lëkundje të pamposhtura, gjeneratori duhet domosdoshmërisht të përfshijë një element të aftë për të lidhur qarkun me burimin e energjisë në kohë - një çelës ose një përforcues.

Në mënyrë që ky ndërprerës ose përforcues të hapet vetëm në momentin e duhur, është i nevojshëm reagimi nga qarku në hyrjen e kontrollit të amplifikatorit.

Një gjenerator i tensionit sinusoidal i tipit LC duhet të ketë tre komponentë kryesorë:

qark rezonant

Përforcues ose çelës (në një tub vakum, transistor ose element tjetër)

Feedback

Konsideroni funksionimin e një gjeneratori të tillë.

Nëse kondensatori C është i ngarkuar dhe ai rikarikohet përmes induktivitetit L në atë mënyrë që rryma në qark të rrjedhë në drejtim të kundërt, atëherë e ndodh në mbështjelljen që ka një lidhje induktive me qarkun. d.s., duke bllokuar tranzistorin T. Qarku është shkëputur nga burimi i energjisë.

Në gjysmë-ciklin tjetër, kur ndodh ngarkimi i kundërt i kondensatorit, një emf induktohet në mbështjelljen e bashkimit. e një shenje tjetër dhe transistori hapet pak, rryma nga burimi i energjisë kalon në qark, duke rimbushur kondensatorin.

Nëse sasia e energjisë së furnizuar në qark është më e vogël se humbjet në të, procesi do të fillojë të kalbet, edhe pse më ngadalë se në mungesë të një amplifikuesi.

Me të njëjtin rimbushje dhe konsum të energjisë, lëkundjet janë të pamposhtura, dhe nëse rimbushja e qarkut tejkalon humbjet në të, atëherë lëkundjet bëhen divergjente.

Metoda e mëposhtme përdoret zakonisht për të krijuar një karakter të pamposhtur të lëkundjeve: në amplituda të vogla të lëkundjeve në qark, sigurohet një rrymë e tillë kolektori e transistorit në të cilën rimbushja e energjisë tejkalon konsumin e saj. Si rezultat, amplituda e lëkundjes rritet dhe rryma e kolektorit arrin vlerën e rrymës së ngopjes. Një rritje e mëtejshme e rrymës së bazës nuk çon në një rritje të rrymës së kolektorit, dhe për këtë arsye rritja e amplitudës së lëkundjes ndalon.

RRYMË ELEKTRIKE AC

GJENERATOR AC (ac.11 klasa. f.131)

EMF i një kornize që rrotullohet në fushë

Alternator.

Në një përcjellës që lëviz në një fushë magnetike konstante, krijohet një fushë elektrike, ndodh një EMF e induksionit.

Elementi kryesor i gjeneratorit është një kornizë që rrotullohet në një fushë magnetike nga një motor i jashtëm mekanik.

Le të gjejmë EMF-në e induktuar në një kornizë me madhësi a x b, që rrotullohet me një frekuencë këndore ω në një fushë magnetike me induksion B.

Lere brenda pozicioni i shtëpisë këndi α ndërmjet vektorit të induksionit magnetik B dhe vektorit të sipërfaqes së kornizës S është i barabartë me zero. Në këtë pozicion, nuk ndodh ndarje e ngarkesës.

Në gjysmën e djathtë të kornizës, vektori i shpejtësisë është i bashkëdrejtuar në vektorin e induksionit, dhe në gjysmën e majtë është i kundërt me të. Prandaj, forca e Lorencit që vepron mbi ngarkesat në kornizë është zero

Kur korniza rrotullohet në një kënd prej 90o, ngarkesat ndahen në anët e kornizës nën veprimin e forcës së Lorencit. Në anët e kornizës 1 dhe 3, lind i njëjti emf induksioni:

εi1 = εi3 = υBb

Ndarja e ngarkesave në anët 2 dhe 4 është e parëndësishme, dhe për këtë arsye emf induksioni që lind në to mund të neglizhohet.

Duke marrë parasysh faktin se υ = ω a/2, EMF totale e induktuar në kornizë:

εi = 2 εi1 = ωB∆S

EMF e induktuar në kornizë mund të gjendet nga ligji i Faradeit për induksionin elektromagnetik. Fluksi magnetik përmes zonës së kornizës rrotulluese ndryshon me kohën në varësi të këndit të rrotullimit φ = wt midis linjave të induksionit magnetik dhe vektorit të zonës.

Kur cikli rrotullohet me një frekuencë n, këndi j ndryshon sipas ligjit j = 2πnt, dhe shprehja për rrjedhën merr formën:

Φ = BDS cos(wt) = BDS cos(2πnt)

Sipas ligjit të Faradeit, ndryshimet në fluksin magnetik krijojnë një emf induksioni të barabartë me minus shkallën e ndryshimit të fluksit:

εi = - dΦ/dt = -Φ’ = Bσω sin(ωt) = εmax sin(wt) .

ku εmax = wBDS është EMF maksimale e induktuar në kornizë

Prandaj, ndryshimi në EMF të induksionit do të ndodhë sipas një ligji harmonik.

Nëse, me ndihmën e unazave rrëshqitëse dhe furçave që rrëshqasin përgjatë tyre, lidhim skajet e spirales me një qark elektrik, atëherë nën veprimin e EMF-së së induksionit, i cili ndryshon me kalimin e kohës sipas ligjit harmonik, në qark elektrik do të ketë luhatje të detyruara elektrike në fuqinë e rrymës - rrymë alternative.

Në praktikë, një EMF sinusoidal ngacmohet jo duke rrotulluar një spirale në një fushë magnetike, por duke rrotulluar një magnet ose elektromagnet (rotor) brenda statorit - mbështjellje të palëvizshme të plagosura në bërthamat e çelikut.

Shkoni në faqen:

"Lëkundjet e lagura" - 26.1. Lëkundje mekanike të lira me lagështirë; 26.2. faktori i amortizimit dhe zvogëlimi logaritmik i amortizimit; 26.26. Vetë-lëkundjet; Sot: E shtunë, 6 gusht 2011 Ligjërata 26. Fig. 26.1.

"Lëkundje Harmonike" - Metoda e rrahjes përdoret për akordim instrumente muzikore, analiza e dëgjimit etj. Figura 4. Shikoni luhatjet. (2.2.4). ?1 është faza e lëkundjes së parë. - Lëkundje që rezulton, gjithashtu harmonike, me një frekuencë?: Projeksioni i lëvizjes rrethore në boshtin y, bën gjithashtu një lëkundje harmonike. Figura 3

"Frekuenca e lëkundjes" - Reflektimi i zërit. Shpejtësia e zërit në media të ndryshme, m/s (në t = 20°C). Dridhjet mekanike me frekuencë më të vogël se 20 Hz quhet infratingull. Kuptoni tingullin si fenomen. Qëllimet e projektit. Burimet e zërit. Shpejtësia e zërit varet nga vetitë e mediumit në të cilin tingulli përhapet. Çfarë e përcakton timbrin e një tingulli?

"Vibrimet dhe valët mekanike" - Vetitë e valëve. Llojet e valëve. Lavjerrësi matematikor. Periudha e lëkundjeve të lira të lavjerrësit matematik. Transformimi i energjisë. Ligjet e reflektimit. Lavjerrësi pranveror. Organet e dëgjimit janë më të ndjeshme ndaj tingujve me frekuenca nga 700 deri në 6000 Hz. Lëkundjet e lira të vetë-sforcuara.

"Vibrimet mekanike" - Harmonike. Valët elastike janë shqetësime mekanike që përhapen në një mjedis elastik. Lavjerrësi matematikor. Valët. Gjatësia e valës (?) është distanca midis grimcave më të afërta që lëkunden në të njëjtën fazë. I detyruar. Dridhjet e detyruara. Grafiku i lavjerrësit matematik. Valët - përhapja e dridhjeve në hapësirë ​​me kalimin e kohës.

"Rezonanca mekanike" - Amplituda e lëkundjeve të detyruara. Institucioni arsimor shtetëror Gjimnazi nr. 363 i rrethit Frunzensky. Roli shkatërrues i urave të rezonancës. Rezonanca në teknologji. Thomas Young. 1. Baza fizike e rezonancës Dridhjet e detyruara. Matësi mekanik i frekuencës së kallamit - një pajisje për matjen e frekuencës së dridhjeve.

Janë gjithsej 10 prezantime në temë

Mësimi nr.48-169 Qarku oscilues. Lëkundjet elektromagnetike të lira. Shndërrimi i energjisë në një qark oscilues. Formula Thompson.luhatjet- lëvizje ose gjendje që përsëriten në kohë.Dridhjet elektromagnetike -Këto janë dridhje të elektrike dhefusha magnetike që rezistojnënxitur nga ndryshimi periodikngarkesa, rryma dhe tensioni. Një qark oscilues është një sistem i përbërë nga një induktor dhe një kondensator(Fig. a). Nëse kondensatori është i ngarkuar dhe i mbyllur për spiralen, atëherë rryma do të rrjedhë përmes spirales (Fig. b). Kur kondensatori shkarkohet, rryma në qark nuk do të ndalet për shkak të vetë-induksionit në spirale. Rryma e induksionit, në përputhje me rregullin e Lenz-it, do të rrjedhë në të njëjtin drejtim dhe do të rikarikojë kondensatorin (Fig. c). Rryma në këtë drejtim do të ndalet dhe procesi do të përsëritet brenda drejtim i kundërt(oriz. G).

Kështu, në hezitimqarkudyat lëkundjet elektromagnetikepër shkak të shndërrimit të energjisëfusha elektrike e kondensatësra( W e =
) në energjinë e fushës magnetike të bobinës me rrymë(W M =
), dhe anasjelltas.

Vibrimet harmonike - ndryshime periodike sasi fizike në varësi të kohës, që ndodh sipas ligjit të sinusit ose kosinusit.

Ekuacioni që përshkruan lëkundjet e lira elektromagnetike merr formën

q "= - ω 0 2 q (q" është derivati ​​i dytë.

Karakteristikat kryesore të lëvizjes osciluese:

Periudha e lëkundjes është periudha minimale e kohës T, pas së cilës procesi përsëritet plotësisht.

Amplituda e lëkundjeve harmonike - modul vlerën më të madhe sasia e luhatshme.

Duke ditur periudhën, mund të përcaktoni frekuencën e lëkundjeve, domethënë numrin e lëkundjeve për njësi të kohës, për shembull, për sekondë. Nëse një lëkundje ndodh në kohën T, atëherë numri i lëkundjeve në 1 s ν përcaktohet si më poshtë: ν = 1/T.

Kujtojmë se në Sistemin Ndërkombëtar të Njësive (SI), frekuenca e lëkundjeve është e barabartë me një nëse një lëkundje ndodh në 1 s. Njësia e frekuencës quhet herc (shkurtuar si Hz) sipas fizikanit gjerman Heinrich Hertz.

Pas një periudhe kohe të barabartë me periudhën T, d.m.th., ndërsa argumenti kosinus rritet me ω 0 T, vlera e ngarkesës përsëritet dhe kosinusi merr të njëjtën vlerë. Nga kursi i matematikës dihet se periudha më e vogël e kosinusit është 2n. Prandaj, ω 0 T= 2π, prej nga ω 0 = =2πν Kështu, sasia ω 0 - ky është numri i lëkundjeve, por jo për 1 s, por për 2n s. Quhet ciklike ose frekuencë rrethore.

Frekuenca e dridhjeve të lira quhet frekuenca natyrore e vibrimitsistemeve. Shpesh në sa vijon, për shkurtësi, ne do t'i referohemi frekuencës ciklike thjesht si frekuencë. Të dallojë frekuencën ciklike ω 0 në frekuencën ν është e mundur me shënim.

Për analogji me zgjidhjen e një ekuacioni diferencial për një sistem oscilues mekanik frekuenca ciklike e elektricitetit të lirëluhatjetështë: ω 0 =

Periudha e lëkundjeve të lira në qark është e barabartë me: T= =2π
- Formula e Tomsonit.

Faza e lëkundjeve (nga fjala greke phasis - pamja, faza e zhvillimit të një dukurie) është vlera e φ, e cila është nën shenjën e kosinusit ose sinusit. Faza shprehet në njësi këndore - radiane. Faza përcakton gjendjen e sistemit oscilues në një amplitudë të caktuar në çdo kohë.

Lëkundjet me të njëjtat amplituda dhe frekuenca mund të ndryshojnë nga njëra-tjetra në faza.

Që nga ω 0 = , pastaj φ= ω 0 T=2π. Raporti tregon se cila pjesë e periudhës ka kaluar nga momenti i fillimit të lëkundjeve. Çdo vlerë e kohës e shprehur në fraksione të një periudhe korrespondon me një vlerë fazore të shprehur në radianë. Pra, pas kohe t= (periudha tremujore) φ= , pas gjysmës së periudhës φ \u003d π, pas të gjithë periudhës φ \u003d 2π, etj. Mund të vizatoni varësinë

ngarkoni jo nga koha, por nga faza. Figura tregon të njëjtën valë kosinus si ajo e mëparshme, por e vizatuar në boshtin horizontal në vend të kohës

vlera të ndryshme fazore φ.

Përputhja midis sasive mekanike dhe elektrike në proceset osciluese

Sasitë mekanike

942(932). Ngarkesa fillestare e raportuar në kondensatorin e qarkut oshilator u zvogëlua me 2 herë. Sa herë kanë ndryshuar: a) amplituda e tensionit; b) amplituda e rrymës;

c) energjinë totale të fushës elektrike të kondensatorit dhe fushës magnetike të bobinës?

943(933). Me një rritje të tensionit në kondensatorin e qarkut oshilator me 20 V, amplituda e forcës së rrymës u rrit me 2 herë. Gjeni stresin fillestar.

945(935). Qarku oscilues përbëhet nga një kondensator me kapacitet C = 400 pF dhe një spirale induktiviteti L = 10 mH. Gjeni amplituda e lëkundjeve të rrymës I t , nëse amplituda e luhatjeve të tensionit U t = 500 V.

952(942). Pas çfarë kohe (në fraksione të periudhës t / T) në kondensatorin e qarkut oshilator për herë të parë a do të ketë një ngarkesë të barabartë me gjysmën e vlerës së amplitudës?

957(947). Çfarë bobine induktiviteti duhet të përfshihet në qarkun oscilues për të marrë një frekuencë të lirë lëkundjeje prej 10 MHz me një kapacitet kondensator prej 50 pF?

Qarku oscilues. Periudha e lëkundjeve të lira.

1. Pasi u ngarkua kondensatori i qarkut oscilues q \u003d 10 -5 C, në qark u shfaqën lëkundje të amortizuara. Sa nxehtësi do të lirohet në qark në kohën kur lëkundjet në të të jenë plotësisht të zbutura? Kapaciteti i kondensatorit C \u003d 0,01 μF.

2. Qarku oscilues përbëhet nga një kondensator 400nF dhe një induktor 9µH. Cila është periudha natyrore e lëkundjes së qarkut?

3. Çfarë induktiviteti duhet të përfshihet në qarkun oscilues për të përftuar një periudhë lëkundjeje natyrore prej 2∙ 10 -6 s me një kapacitet prej 100pF.

4. Krahasoni tarifat e pranverës k1/k2 të dy lavjerrësve me peshë përkatësisht 200g dhe 400g, nëse periudhat e lëkundjeve të tyre janë të barabarta.

5. Nën veprimin e një ngarkese të varur pa lëvizje në sustë, zgjatimi i tij ishte 6,4 cm. Pastaj ngarkesa u tërhoq dhe u lëshua, si rezultat i së cilës filloi të lëkundet. Përcaktoni periudhën e këtyre lëkundjeve.

6. Nga burimi është pezulluar një ngarkesë, është nxjerrë nga ekuilibri dhe është lëshuar. Ngarkesa filloi të lëkundet me një periudhë prej 0,5 s. Përcaktoni zgjatjen e sustës pas ndalimit të lëkundjes. Masa e burimit injorohet.

Pyetjet e provimit:

1. Cila nga shprehjet e mëposhtme përcakton periudhën e lëkundjeve të lira në një qark oscilues? POR.; B.
; AT.
; G.
; D. 2.

2. Cila nga shprehjet e mëposhtme përcakton frekuencën ciklike të lëkundjeve të lira në një qark oscilues? A. B.
AT.
G.
D. 2π

3. Figura tregon një grafik të varësisë së koordinatës X të një trupi që kryen me kohë lëkundje harmonike përgjatë boshtit x. Cila është periudha e lëkundjes së trupit?

4. Figura tregon profilin e valës në një moment të caktuar kohor. Sa është gjatësia e saj?

5. Figura tregon një grafik të varësisë së rrymës përmes spirales së qarkut oscilues në kohë. Cila është periudha e lëkundjes aktuale? A. 0,4 s. B. 0,3 s. B. 0,2 s. D. 0,1 s.

E. Ndër përgjigjet A-D nuk ka asnjë të saktë.

A. 0.2 m. B. 0.4 m. C. 4 m. D. 8 m. D. 12 m.

7. Lëkundjet elektrike në qarkun oscilues jepen me barazimin q \u003d 10 -2 ∙ cos 20t (C).

Cila është amplituda e lëkundjeve të ngarkesës?

POR . 10 -2 Cl. B.cos 20t Cl. B.20t Cl. D.20 Cl. E. Ndër përgjigjet A-D nuk ka asnjë të saktë.

8. Me lëkundje harmonike përgjatë boshtit OX, koordinata e trupit ndryshon sipas ligjit. X=0.2cos(5t+ ). Cila është amplituda e dridhjeve të trupit?

A. Xm; B. 0,2 m; C. cos(5t+) m; (5t+)m; D.m

9. Frekuenca e lëkundjes së burimit të valës 0.2 s -1 shpejtësia e përhapjes së valës 10 m/s. Sa është gjatësia e valës? A. 0.02 m. B. 2 m. C. 50 m.

D. Sipas gjendjes së problemit, është e pamundur të përcaktohet gjatësia e valës. E. Ndër përgjigjet A-D nuk ka asnjë të saktë.

10. Gjatësia e valës 40 m, shpejtësia e përhapjes 20 m/s. Sa është frekuenca e lëkundjes së burimit të valës?

A. 0,5 s -1 . B. 2 s -1. V. 800 s -1 .

D. Sipas gjendjes së problemit, është e pamundur të përcaktohet frekuenca e lëkundjes së burimit të valës.

E. Ndër përgjigjet A-D nuk ka asnjë të saktë.

3