Novietojot to ārējā laukā, viela var reaģēt uz šo lauku un pati kļūt par magnētiskā lauka avotu (tikt magnetizētam). Šādas vielas sauc magnēti(salīdziniet ar dielektriķu uzvedību elektriskais lauks). Pēc to magnētiskajām īpašībām magnēti tiek iedalīti trīs galvenajās grupās: diamagnēti, paramagnēti un feromagnēti.

Dažādas vielas tiek magnetizētas dažādos veidos. Vielas magnētiskās īpašības nosaka elektronu un atomu magnētiskās īpašības. Lielākā daļa vielu ir vāji magnetizētas - tie ir diamagnēti un paramagnēti. Dažas vielas normālos apstākļos (mērenā temperatūrā) var ļoti spēcīgi magnetizēties - tie ir feromagnēti.

Daudzu atomu tīrais magnētiskais moments ir vienāds ar nulli. Vielas, kas sastāv no šādiem atomiem, ir diamagētika. Tajos ietilpst, piemēram, slāpeklis, ūdens, varš, sudrabs, vārāmā sāls NaCl, silīcija dioksīds Si0 2 . Pieder vielas, kurās iegūtais atoma magnētiskais moments atšķiras no nulles paramagnēti. Paramagnētu piemēri ir: skābeklis, alumīnijs, platīns.

Turpinājumā, runājot par magnētiskajām īpašībām, mēs galvenokārt domāsim diamagnētus un paramagnētus, un dažkārt īpaši tiks apspriestas nelielas feromagnētu grupas īpašības.

Vispirms apskatīsim matērijas elektronu uzvedību magnētiskajā laukā. Vienkāršības labad pieņemsim, ka elektrons griežas atomā ap kodolu ar ātrumu v pa orbītu ar rādiusu r. Šāda kustība, ko raksturo orbītas leņķiskais impulss, būtībā ir apļveida strāva, kuru raksturo attiecīgi orbitālais magnētiskais moments.

tilpums r orb. Pamatojoties uz revolūcijas periodu ap apkārtmēru T= - mums tas ir

patvaļīgs punkts orbītā, kuru elektrons šķērso laika vienībā -

vienreiz. Tāpēc apļveida strāva, kas vienāda ar lādiņu, kas iet caur punktu laika vienībā, tiek iegūta ar izteiksmi

Respektīvi, elektrona orbitālais magnētiskais moments saskaņā ar formulu (22.3) ir vienāds ar

Papildus orbitālajam leņķiskajam impulsam elektronam ir arī savs leņķiskais impulss, ko sauc atpakaļ. Griešanos apraksta kvantu fizikas likumi, un tā ir elektronam līdzīga masa un lādiņš (sīkāku informāciju skatiet kvantu fizikas sadaļā). Iekšējais leņķiskais impulss atbilst elektrona iekšējam (griešanās) magnētiskajam momentam r sp.

Atomu kodoliem ir arī magnētiskais moments, taču šie momenti ir tūkstošiem reižu mazāki nekā elektronu momenti, un tos parasti var atstāt novārtā. Rezultātā magnēta kopējais magnētiskais moments R t ir vienāds ar magnēta elektronu orbitālo un spina magnētisko momentu vektoru summu:

Ārējais magnētiskais lauks iedarbojas uz to vielas daļiņu orientāciju, kurām ir magnētiskie momenti (un mikrostrāvas), kā rezultātā viela tiek magnetizēta. Šī procesa iezīme ir magnetizācijas vektors J, vienāds ar magnēta daļiņu kopējā magnētiskā momenta attiecību pret magnēta tilpumu AV:

Magnetizāciju mēra A/m.

Ja magnētu ievieto ārējā magnētiskajā laukā В 0, tad rezultātā

Magnetizējot, radīsies iekšējais mikrostrāvu B lauks tā, ka iegūtais lauks būs vienāds ar

Apsveriet magnētu cilindra formā ar pamatnes laukumu S un augstums /, novietots vienmērīgā ārējā magnētiskajā laukā ar indukciju Pie 0.Šādu lauku var izveidot, piemēram, izmantojot solenoīdu. Mikrostrāvu orientācija ārējā laukā kļūst sakārtota. Šajā gadījumā diamagnētu mikrostrāvu lauks ir vērsts pretēji ārējam laukam, un paramagnētu mikrostrāvu lauks sakrīt virzienā ar ārējo lauku.

Jebkurā cilindra sekcijā mikrostrāvu sakārtotība rada šādu efektu (23.1. att.). Pasūtītās mikrostrāvas magnēta iekšpusē tiek kompensētas ar blakus esošajām mikrostrāvām, un nekompensētas virsmas mikrostrāvas plūst gar sānu virsmu.

Šo nekompensēto mikrostrāvu virziens ir paralēls (vai pretparalēli) strāvai, kas plūst solenoīdā, radot ārēju nulli. Kopumā viņi Rīsi. 23.1 dot kopējo iekšējo strāvu Šī virsmas strāva rada iekšējo mikrostrāvas lauku B v turklāt savienojumu starp strāvu un lauku var aprakstīt ar formulu (22.21) solenoīda nullei:

Šeit magnētiskā caurlaidība tiek uzskatīta par vienādu ar vienotību, jo vides loma tiek ņemta vērā, ieviešot virsmas strāvu; solenoīda tinumu apgriezienu blīvums atbilst vienam visā solenoīda garumā /: n = viens //. Šajā gadījumā virsmas strāvas magnētisko momentu nosaka visa magnēta magnetizācija:

No pēdējām divām formulām, ņemot vērā magnetizācijas definīciju (23.4), izriet

vai vektora formā

Tad no formulas (23.5) mums ir

Magnetizācijas atkarības no ārējā lauka stipruma izpētes pieredze liecina, ka lauku parasti var uzskatīt par vāju, un Teilora sērijas izplešanās gadījumā pietiek aprobežoties ar lineāru terminu:

kur bezizmēra proporcionalitātes koeficients x - magnētiskā jutība vielas. Paturot to prātā, mums ir

Salīdzinot pēdējo magnētiskās indukcijas formulu ar labi zināmo formulu (22.1), iegūstam sakarību starp magnētisko caurlaidību un magnētisko jutību:

Mēs atzīmējam, ka magnētiskās jutības vērtības diamagnētiem un paramagnētiem ir mazas un parasti ir modulo 10 "-10 4 (diamagnētiem) un 10 -8 - 10 3 (paramagnētiem). Šajā gadījumā diamagnētiem X x > 0 un p > 1.

MAGNĒTISKAIS GRIEZES MOMENTS- fiziska. daudzums, kas raksturo magnētisko. uzlādes sistēmas īpašības. daļiņas (vai atsevišķas daļiņas) un nosakot kopā ar citiem daudzpolu momentiem (elektrisko dipola momentu, kvadrupola momentu utt.), sk. Multipoli) sistēmas mijiedarbība ar ārējo. el-magn. lauki un citas līdzīgas sistēmas.

Pēc klasikas idejām elektrodinamika, magnēts. lauks tiek izveidots, pārvietojoties elektriski. maksas. Lai arī moderns teorija nenoraida (un pat prognozē) daļiņu ar magnētisko esamību. uzlādēt ( magnētiskie monopoli), šādas daļiņas vēl nav eksperimentāli novērotas un parastā vielā to nav. Tāpēc magnēta elementārais raksturlielums. īpašības izrādās tieši M. m. Sistēma, kurai ir M. m (aksiālais vektors), rada magnētisko lauku lielos attālumos no sistēmas. lauks

(- novērošanas punkta rādiusa vektors). Līdzīgam skatam ir elektriskā. dipola lauks, kas sastāv no diviem cieši izvietotiem elektriskiem. pretējās zīmes lādiņi. Tomēr atšķirībā no elektriskās dipola moments. M. m. rada nevis punktveida "magnētisko lādiņu" sistēma, bet gan elektriskā. strāvas, kas plūst sistēmā. Ja slēgta elektriskā blīvuma strāva plūst ierobežotā tilpumā V, tad viņa radīto M. m nosaka f-loy

Vienkāršākajā slēgtas apļveida strāvas gadījumā es, kas plūst pa plakanu spoli ar laukumu s, , un M. m vektors ir vērsts pa spoles labo normālu.

Ja strāvu rada stacionāra punktveida elektriskā kustība. lādiņi ar masām ar ātrumu , tad iegūtajam M. m., kā izriet no f-ly (1), ir forma

kur ir domāta mikroskopiskā vidējā aprēķināšana. vērtības laika gaitā. Tā kā vektora reizinājums labajā pusē ir proporcionāls daļiņas impulsa impulsa vektoram (tiek pieņemts, ka ātrumi ), tad dep. daļiņas M. m. un kustību skaita brīdī ir proporcionālas:

Proporcionalitātes faktors e/2ts sauca žiromagnētiskā attiecība; šī vērtība raksturo universālo savienojumu starp magnētisko. un mehāniski uzlādes īpašības. daļiņas klasikā elektrodinamika. Tomēr elementāro lādiņnesēju kustība matērijā (elektronos) pakļaujas kvantu mehānikas likumiem, kas veic klasiskās korekcijas. bilde. Papildus orbitālajai mehāniskajai kustības moments L elektronam ir iekšēja mehāniska. brīdis - atpakaļ. Pilns M. m elektrons ir vienāda ar summu orbītas M. m (2) un spin M. m.

Kā redzams no šīs formulas (kas izriet no relatīvistiskā Diraka vienādojumi elektronam), žiromagnēts. griešanās attiecība izrādās tieši divreiz lielāka nekā orbītas impulsam. Magnēta kvantu koncepcijas iezīme. un mehāniski momenti ir arī tas, ka vektoriem nevar būt noteikts virziens telpā, jo šo vektoru projekcijas operatori uz koordinātu asīm nav komutatīvi.

Spin M. m. lādiņš. daļiņas definētas f-loy (3), ko sauc. normāli, elektronam tas ir magnetons Bora. Tomēr pieredze rāda, ka elektrona M. m atšķiras no (3) par lielumu ( ir smalkās struktūras konstante). Līdzīgu papildinājumu sauc neparasts magnētiskais moments, rodas elektrona mijiedarbības dēļ ar fotoniem, tas aprakstīts kvantu elektrodinamikas ietvaros. Arī citām elementārdaļiņām piemīt anomālas magnētiskās īpašības; tie ir īpaši lieli hadroniem, to-rugiem, saskaņā ar mūsdienu. pārstāvniecības, ir vnutr. struktūra. Tādējādi protona anomālais M. m ir 2,79 reizes lielāks nekā "parastais" - kodolmagnetons, ( M- protona masa), un neitrona M. m ir vienāds ar -1,91, t.i., tas ievērojami atšķiras no nulles, lai gan neitronam nav elektriskās jaudas. maksas. Tik lieli anomāli M. m. hadroni iekšējo dēļ. to veidojošo lādiņu kustība. kvarki.

Lit .: Landau L. D., Lifshits E. M., Field Theory, 7. izdevums, M., 1988; Huang K., Kvarki, leptoni un gabarītu lauki, tulk. no angļu valodas, M., 1985. D. V. Giļcovs.

Iepriekšējā punktā tika konstatēts, ka magnētiskā lauka iedarbību uz plakanu ķēdi ar strāvu nosaka ķēdes magnētiskais moments, kas ir vienāds ar strāvas stipruma ķēdē un laukuma reizinājumu. ķēde (sk. formulu (118.1)).

Magnētiskā momenta mērvienība ir ampērmetrs kvadrātā (). Lai sniegtu priekšstatu par šo vienību, mēs norādām, ka ar strāvu 1 A magnētiskajam momentam, kas vienāds ar 1, ir apļveida kontūra ar rādiusu 0,564 m () vai kvadrātveida kontūra ar malu kvadrāts vienāds ar 1 m. Pie 10 A strāvas magnētiskajam momentam 1 ir apļveida rādiusa kontūra 0,178 m ( ) utt.

Elektrons, kas pārvietojas lielā ātrumā pa apļveida orbītu, ir līdzvērtīgs apļveida strāvai, kuras stiprums ir vienāds ar elektrona lādiņa un elektrona rotācijas frekvences reizinājumu pa orbītu: . Ja orbītas rādiuss ir , un elektrona ātrums ir , tad un tāpēc . Šai strāvai atbilstošais magnētiskais moments ir

Magnētiskais moments ir vektora lielums, kas vērsts gar normālu uz kontūru. No diviem iespējamiem normālā virzieniem tiek izvēlēts viens, kas ir saistīts ar strāvas virzienu ķēdē ar labās skrūves likumu (211. att.). Labās puses vītņotās skrūves griešanās tajā pašā virzienā, kā strāva ķēdē, izraisa skrūves garenisku kustību virzienā . Šādā veidā izvēlēto normālu sauc par pozitīvu. Tiek pieņemts, ka vektora virziens sakrīt ar pozitīvās normas virzienu.

Rīsi. 211. Skrūves galvas griešanās strāvas virzienā izraisa skrūves kustību vektora virzienā.

Tagad mēs varam precizēt magnētiskās indukcijas virziena definīciju. Magnētiskās indukcijas virziens tiek uzskatīts par virzienu, kurā lauka iedarbībā tiek izveidota pozitīvā norma ķēdei ar strāvu, t.i., virzienu, kurā tiek izveidots vektors.

Magnētiskās indukcijas SI mērvienību sauc par teslu (T) serbu zinātnieka Nikola Teslas (1856-1943) vārdā. Viena tesla ir vienāda ar vienmērīga magnētiskā lauka magnētisko indukciju, kurā plakana strāvu nesošā ķēde ar magnētisko momentu, kas vienāds ar vienu ampērmetru kvadrātā, tiek pakļauta maksimālajam griezes momentam, kas ir viens ņūtonmetrs.

No formulas (118.2) izriet, ka

119.1. Apļveida kontūra ar 5 cm rādiusu, caur kuru plūst 0,01 A strāva, vienmērīgā magnētiskajā laukā piedzīvo maksimālo griezes momentu, kas vienāds ar N × m. Kāda ir šī lauka magnētiskā indukcija?

119.2. Kāds griezes moments iedarbojas uz to pašu kontūru, ja kontūras normāls ar lauka virzienu veido 30° leņķi?

119.3. Atrodiet strāvas magnētisko momentu, ko rada elektrons, kas pārvietojas apļveida orbītā ar rādiusu m ar ātrumu m/s. Elektrona lādiņš ir Cl.

Jebkuras vielas. Magnētisma veidošanās avots saskaņā ar klasisko elektromagnētisko teoriju ir mikrostrāvas, kas rodas no elektrona kustības orbītā. Magnētiskais moments ir visu bez izņēmuma kodolu, atomu elektronu apvalku un molekulu neaizstājama īpašība.

Magnētisms, kas ir raksturīgs visām elementārdaļiņām, ir saistīts ar mehāniskā momenta klātbūtni tajās, ko sauc par spin (savu kvantu rakstura mehānisko impulsu). Atomu kodola magnētiskās īpašības sastāv no griešanās momenta sastāvdaļas kodoli - protoni un neitroni. Elektroniskajiem apvalkiem (intraatomiskām orbītām) ir arī magnētiskais moments, kas ir uz tiem esošo elektronu magnētisko momentu summa.

Citiem vārdiem sakot, elementārdaļiņu magnētiskie momenti ir saistīti ar intraatomu kvantu mehānisko efektu, kas pazīstams kā griešanās impulss. Šis efekts ir līdzīgs griešanās leņķiskajam impulsam ap savu centrālo asi. Griešanās impulsu mēra Planka konstantē, kvantu teorijas pamatkonstantē.

Visiem neitroniem, elektroniem un protoniem, no kuriem patiesībā sastāv atoms, saskaņā ar Planka teikto, spins ir vienāds ar ½. Atoma struktūrā elektroniem, kas rotē ap kodolu, papildus griešanās impulsam ir arī orbitālais leņķiskais impulss. Kodolam, lai arī tas ieņem statisku stāvokli, ir arī leņķiskais impulss, ko rada kodola spina iedarbība.

Magnētisko lauku, ko rada atomu magnētiskais moments, nosaka šī leņķiskā impulsa dažādas formas. Pamanāmāko ieguldījumu radīšanā sniedz spin efekts. Saskaņā ar Pauli principu, saskaņā ar kuru divi identiski elektroni nevar vienlaikus atrasties vienā kvantu stāvoklī, saistītie elektroni saplūst, savukārt to spina momenti iegūst diametrāli pretējas projekcijas. Šajā gadījumā tiek samazināts elektrona magnētiskais moments, kas samazina visas struktūras magnētiskās īpašības. Dažos elementos, kuriem ir pāra elektronu skaits, šis moments samazinās līdz nullei, un vielām pārstāj būt magnētiskās īpašības. Tādējādi atsevišķu elementārdaļiņu magnētiskajam momentam ir tieša ietekme uz visas kodol-atomu sistēmas magnētiskajām īpašībām.

Feromagnētiskajiem elementiem ar nepāra elektronu skaitu vienmēr būs nulles magnētisms nesapārotā elektrona dēļ. Šādos elementos blakus esošās orbitāles pārklājas, un visi nepāra elektronu griešanās momenti ir vienādi orientēti telpā, kas noved pie zemākās enerģijas stāvokļa sasniegšanas. Šo procesu sauc par apmaiņas mijiedarbību.

Ar šo feromagnētisko atomu magnētisko momentu izlīdzināšanu rodas magnētiskais lauks. Un paramagnētiskajiem elementiem, kas sastāv no atomiem ar dezorientētiem magnētiskajiem momentiem, nav sava magnētiskā lauka. Bet, ja jūs iedarbosities uz tiem ar ārēju magnētisma avotu, tad atomu magnētiskie momenti izlīdzināsies, un arī šie elementi iegūs magnētiskās īpašības.

Magnētiskais moments

galvenais daudzums, kas raksturo vielas magnētiskās īpašības. Magnētisma avots saskaņā ar klasisko elektromagnētisko parādību teoriju ir elektriskās makro un mikrostrāvas. Par elementāru magnētisma avotu uzskata slēgtu strāvu. No pieredzes un klasiskās elektromagnētiskā lauka teorijas izriet, ka slēgtas strāvas (ķēdes ar strāvu) magnētiskās darbības nosaka, ja produkts ir zināms ( M) strāvas stiprums i uz kontūras laukumu σ ( M = iσ /c CGS vienību sistēmā (skatīt CGS vienību sistēmu), ar - gaismas ātrums). Vektors M un pēc definīcijas ir M. m. To var rakstīt arī citā formā: M = m l, kur m-ķēdes ekvivalentais magnētiskais lādiņš un l- attālums starp pretējo zīmju "lādiņiem" (+ un - ).

M. m ir elementāras daļiņas, atomu kodoli, atomu un molekulu elektronu apvalki. Elementārdaļiņu (elektronu, protonu, neitronu un citu) mehāniskā masa, kā liecina kvantu mehānika, ir saistīta ar to pašu mehāniskā momenta esamību - Spin a. Kodolmasas sastāv no protonu un neitronu iekšējām (griešanās) masām, kas veido šos kodolus, kā arī masām, kas saistītas ar to orbitālo kustību kodolā. Atomu un molekulu elektronu apvalku molekulmasas veido elektronu spina un orbitālās molekulmasas. Elektrona griešanās magnētiskajam momentam m cn var būt divas vienādas un pretēji vērstas projekcijas ārējā magnētiskā lauka virzienā N. Projekcijas absolūtā vērtība

kur μ in \u003d (9,274096 ± 0,000065) 10–21 erg/gs - Bora magnetons, h - Planka konstante , e un m e - elektrona lādiņš un masa, ar- gaismas ātrums; S H- griešanās mehāniskā momenta projekcija uz lauka virzienu H. Spin absolūtā vērtība M. m.

kur s= 1/2 - griešanās kvantu skaitlis (sk. kvantu skaitļus). Griežuma M. m attiecība pret mehānisko momentu (atpakaļ)

kopš spin

Atomu spektru pētījumi ir parādījuši, ka m H cn patiesībā nav vienāds ar m in, bet m in (1 + 0,0116). Tas ir saistīts ar tā saukto elektromagnētiskā lauka nulles punkta svārstību iedarbību uz elektronu (sk. Kvantu elektrodinamika, Radiācijas korekcijas).

Elektrona m orbīta orbitāle M. m ir saistīta ar mehānisko orbitālo momentu orb ar attiecību g opb = |m orb | / | orb | = | e|/2m e c, tas ir, magnetomehāniskā attiecība g opb ir divas reizes mazāks nekā g cn. Kvantu mehānika pieļauj tikai diskrētu iespējamo projekciju sēriju m orb uz ārējā lauka virzienu (tā sauktā telpiskā kvantēšana): m H orb = m l m in , kur m l - magnētisko kvantu skaitļu ņemšana 2 l+ 1 vērtības (0, ±1, ±2,..., ± l, kur l- orbitālais kvantu skaitlis). Daudzelektronu atomos orbitālo un spina magnētismu nosaka kvantu skaitļi L un S kopējais orbitālais un griešanās moments. Šo momentu pievienošana tiek veikta saskaņā ar telpiskās kvantēšanas noteikumiem. Sakarā ar magnetomehānisko attiecību nevienlīdzību elektronu spinam un tā orbitālajai kustībai ( g cn ¹ g opb) iegūtais atoma apvalka M. m nebūs paralēls vai antiparalēls tā radītajam mehāniskajam momentam Dž. Tāpēc bieži tiek ņemta vērā kopējā M. m komponente vektora virzienā Dž vienāds ar

kur g J ir elektronu apvalka magnetomehāniskā attiecība, Dž ir kopējais leņķiskais kvantu skaitlis.

Protona M. m., kura spins ir

kur Mp ir protona masa, kas ir 1836,5 reizes lielāka m e , m inde - kodola magnetons vienāds ar 1/1836.5m c. No otras puses, neitronam nevajadzētu būt MM, jo tam nav lādiņa. Tomēr pieredze rāda, ka protona MM m p = 2,7927m ir inde, bet neitrona m n = -1,91315m ir inde. Tas ir saistīts ar mezona lauku klātbūtni nukleonu tuvumā, kas nosaka to specifisko kodola mijiedarbību (sk. Kodolspēki, Mezoni) un ietekmē to elektromagnētiskās īpašības. Kopējais M. m komplekss atomu kodoli nav m indes vai m p un m n daudzkārtņi. Tādējādi M. m. kālija kodoli

Lai raksturotu makroskopisko ķermeņu magnētisko stāvokli, tiek aprēķināta visu ķermeni veidojošo mikrodaļiņu iegūtā magnētiskā spēka vidējā vērtība. Attiecinot uz ķermeņa tilpuma vienību, magnētisko lauku sauc par magnetizāciju. Makroķermeņiem, īpaši ķermeņiem ar atomu magnētisko sakārtojumu (fero-, ferri- un antiferromagnēti), tiek ieviests vidējā atomu M.m jēdziens kā vidējā M.m vērtība uz vienu atomu (jonu). - M. m. nesējs ķermenī. Vielās ar magnētisko secību šīs vidējās atomu molekulmasas iegūst kā feromagnētisko ķermeņu vai magnētisko apakšrežģu spontānās magnetizācijas dalījumu feri- un antiferomagnētos (absolūtā nulles temperatūrā) ar atomu skaitu, kas nes molekulu. masa uz tilpuma vienību. Parasti šīs vidējās atomu molekulmasas atšķiras no izolētu atomu molekulmasām; to vērtības Bora magnetonos m izrādās daļējas (piemēram, pārejā d-metāli Fe, Co un Ni attiecīgi 2,218 m collas, 1,715 m collas un 0,604 m collas) Šī atšķirība ir saistīta ar d-elektronu (M. m. nesēju) kustības izmaiņas kristālā, salīdzinot ar kustību izolētos atomos. Retzemju metālu (lantanīdu), kā arī nemetālisku fero- vai ferimagnētisko savienojumu (piemēram, ferītu) gadījumā nepabeigtie elektronu apvalka d vai f slāņi (galvenie M. atomu nesēji. m.) blakus esošie joni kristālā pārklājas vāji, tāpēc manāma to kolektivizācija nav slāņu (kā d-metālos), un šādu ķermeņu molekulmasas, salīdzinot ar izolētiem atomiem, mainās maz. Tieša eksperimentāla MM noteikšana uz atomiem kristālā kļuva iespējama magnētisko neitronu difrakcijas, radiospektroskopijas (KMR, EPR, FMR uc) un Mössbauera efekta izmantošanas rezultātā. Paramagnētiem ir iespējams ieviest arī vidējā atomu magnētisma jēdzienu, ko nosaka ar eksperimentāli atrasto Kirī konstanti, kas iekļauta Kirī likuma a vai Kirī-Veisa likuma a izteiksmē (sk. Paramagnētisms).

Lit.: Tamm I. E., Elektroenerģijas teorijas pamati, 8. izd., M., 1966; Landau L. D. un Lifshitz E. M., Nepārtrauktu mediju elektrodinamika, Maskava, 1959; Dorfman Ya. G., Matērijas magnētiskās īpašības un struktūra, Maskava, 1955; Vonsovskis S.V., Mikrodaļiņu magnētisms, M., 1973.

S. V. Vonsovskis.

Liels padomju enciklopēdija. - M.: Padomju enciklopēdija. 1969-1978 .

Skatiet, kas ir "Magnētiskais moments" citās vārdnīcās:

Izmērs L2I SI mērvienības A⋅m2 ... Wikipedia

Galvenais daudzums, kas raksturo magn. īpašumi in wa. Magnētisma avots (M. m.), saskaņā ar klasiku. e-pasta teorija. magn. parādības, javl. makro un mikro (atomu) elektriskā. straumes. Elem. slēgta strāva tiek uzskatīta par magnētisma avotu. No pieredzes un klasikas...... Fiziskā enciklopēdija

Lielā enciklopēdiskā vārdnīca

MAGNĒTISKAIS MOMENTS, spēka mērīšana pastāvīgais magnēts vai strāvas pārvades spole. Tas ir maksimālais pagrieziena spēks (griezes moments), kas pielikts magnētam, spolei vai elektriskajam lādiņam MAGNĒTISKAJĀ LAUKĀ, dalīts ar lauka stiprumu. Uzlādēts...... Zinātniskā un tehniskā enciklopēdiskā vārdnīca

MAGNĒTISKAIS GRIEZES MOMENTS- fiziska. vērtība, kas raksturo ķermeņu un vielas daļiņu (elektronu, nukleonu, atomu u.c.) magnētiskās īpašības; jo lielāks magnētiskais moments, jo stiprāks (skat.) ķermenis; magnētiskais moments nosaka magnētisko (sk.). Tā kā jebkura elektriskā...... Lielā Politehniskā enciklopēdija

- (Magnētiskais moments) reizinājums no dotā magnēta magnētiskās masas un attāluma starp tā poliem. Samoilova K.I. Jūras vārdnīca. M. L .: PSRS NKVMF Valsts jūras kara flotes izdevniecība, 1941 ... Jūras vārdnīca

magnētiskais moments- Har ka magn. sv korpusā, arb. exp. produkts magn. uzlādējiet katrā stabā par attālumu starp poliem. Tēmas metalurģija kopumā EN magnētiskais moments … Tehniskā tulkotāja rokasgrāmata

Vektora lielums, kas raksturo vielu kā magnētiskā lauka avotu. Makroskopisko magnētisko momentu rada slēgtas elektriskās strāvas un sakārtoti orientēti atomu daļiņu magnētiskie momenti. Mikrodaļiņām ir orbitāla... enciklopēdiskā vārdnīca

MAGNĒTISKAIS GRIEZES MOMENTS- ir galvenais daudzums, kas raksturo vielas magnētiskās īpašības. Tiek aplūkots elementārais magnētisma avots elektrība. Vektors, ko nosaka strāvas stipruma un slēgtās strāvas ķēdes laukuma reizinājums, ir magnētiskais moments. Ar…… Paleomagnetoloģija, petromagnetoloģija un ģeoloģija. Vārdnīcas atsauce.

magnētiskais moments- elektromagnetinis momentas statusas T joma Standartizācija ir metrologija apibrėžtis Vektorinis dydis, kurio vektorinė sandauga su vienalyčio magnetinio srauto tankiu yra lygi sukimo momentu: m B = T; čia m - magnetinio momento vectorius, B ... ... Penkiakalbis aiskinamasis metrologijos terminų žodynas